外夹式超声波流量计测量除盐水流量的优势

内容说明 本实用新型涉及超声波热量表流量计领域，尤其涉及一种用于过滤干扰信号的超声波热量表流量计。 发明背景 传统的超声波热量表流量计中，超声波信号的传播需要通过壁面反射，如果流量计壁面结垢的话，将改变其壁面反射特性，从而改变超声波热量表信号的传播特性，影响测量。还有一种超声波流量计在工作过程中它的超声波信号是通过反射片的反射进行传播的。不管是哪种流量计超声波信号在传播时会有一些非直线传播的信号（后称干扰信号）产生，此信号会经过光滑内壁的反射到达接收端，接收端会将接收到的干扰信号进行计量，所以干扰信号在热量表正常的工作状态下会对流量的计量有一定的影响，从而导致热量表计量不准确。 发明内容 本实用新型的目的在于克服现有技术存

　　由于工业现场的特殊性，在一些超声波流量计安装现场需要对传感器线缆进行加长。一些超声波流量计厂家，特别是国外产品禁止对传感器线缆加长、剪切。如果我们能搞清楚传感器的结构原理就可以对传感器线缆加长、剪切，而不影响测量的准确度。 　　压电陶瓷的谐振频率在1MHz左右，国内厂家的超声波流量计(测水)基本都是1MHz的谐振频率。在阻抗特性上表现为容性。也就是说严格意义下一套探头的2只传感器的容抗应该一致，这样测量静态(0点)才会更精确。这样不难分析，如果对传感器线缆剪切，一套探头的2只传感器线缆应该剪切成一样的长度，保持阻抗特性的一致。 　　下面再说说传感器线缆加长。在讨论传感器线缆加长前要先对传感器线缆进行分析。对于一套探头中的1

　　 1 引言 　　超声波流量计是一种新兴的工业产品，具有无阻挡体，无可动件，无压损，无示值漂移，适用于大口径管道测量，测量精确度高，重复性强，量程比宽，可承受工作压力高，可测多相流，不受气体温度、压力、组成等变化的影响、易于实现数字通信等优点。为减小甚至避免流速分布对流量计精度带来的影响，超声波流量计采用多声道超声波的测量方式。 　　对于多声路超声波流量计，发射和接收电路是公用的，通过传感器切换电路测量转换各个声路顺流和逆流传播时间，但由于各个声路的长度不同，传感器的特性存在差异，每次测量的接收信号大小也不同，并且强度也不稳定。因此，要实现超声波信号的精确测量，必须根据接收信号的强度自动调节接收电路增益，而且要单独控制每个方

时差式超声波流量计是当今世界上具竞争力的流量测量手段，其测量线精度高于1.0%。由于工业现场特别是管路周围环境的多样性，因此，怎样根据特定的环境安装调试超声波流量计，就成了超声波流量测量领域的一个重要课题，本规程详解了超声波流量计的安装细节，从而进一步完整体现了超声波流量计的精度、可靠性和稳定性的优势，大大降低日后的维护工作甚至免维护。 安装规程细解 （一）详细了解现场情况 超声波流量计在安装之前应了解现场情况，包括： 1．安装传感器处距主机距离为多少； 2．管道材质、管壁厚度及管径； 3．管道年限； 4．流体类型、是否含有杂质、气泡以及是否满管； 5．流体温度； 6．安装现场是否有干扰源（如变频、强磁场等）； 7．主机安放

　　 前言 　　相对于使用传统测量方法的流量计，超声波流量计有着诸多的优点：它不会改变流体的流动状态，不对流体产生附加阻力；它可适应多种管径的流体测量，不会因管径的不同增加仪表成本；它的换能器可设计成夹装式，可作移动性测量。TDC-GP2作为高精度的时间测量芯片，不但集成了时间测量功能，还针对超声波流量计和热量表的应用提供超声波换能器驱动脉冲以及温度测量功能。相对于使用分立元件或者FPGA的超声波流量计方案，使用TDC-GP2的方案大大简化了硬件电路设计，显著降低了整机功耗，成为电路最简洁、功耗最低的超声波流量计方案。 　　 超声波流量计的测量原理 　　以使用较多的时差法超声波流量计为例，通过分别测量超声波在流体中顺流和逆流

当前大口径通风管道的流量测量主要是从能效、仪表安装及维护等方面进行充分考虑，保证测量能够满足厂房运行要求。按结构，应用最为广泛的是插入式流量仪表和非接触流量仪表，该类仪表可以最大程度减小管道压力损失、节省资源，方便后期设备维护。笔者主要探讨气体超声波流量计在大口径通风管道流量测量中的应用，内容主要在仪表结构与原理分析、仪表技术发展及通风流量应用分析等方面。 1、气体超声波流量计结构与原理分析 气体超声波流量计是通过检测发射出的超声波与接收到的超声回波信号间的差异或两者的时间差，达到测量介质流速和流量的目的。目前，气体超声波流量计的测量方法有多普勒效应法、波束偏移法、相关法、噪声法和速度差法。 多普勒效应法是超声波遇到运动的

NZ-TUF-2000系列超声波流量计测量原理：当超声波束在液体中传播时，液体的流动将使传播时间产生微小变化，其传播时间的变化正比于液体的流速。零流量时，两个传感器发射和接收声波所需的时间完全相同（唯一可实际测量零流量的技术），液体流动时，逆流方向的声波传输时间大于顺流方向的声波传输时间。 其关系符合下面表达式 ： 其中： θ 为声束与液体流动方向的夹角 M , 为声束在液体的直线传播次数 D 为管道内径 Tup 为声束在正方向上的传播时间 Tdown 为声束在逆方向上的传播时间 Δ T=Tup –Tdown